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dans laquelle il faut écrire que les murs d'énergie potentielle infinie sont des nœuds de fonction d'onde soit : Ψ n ( 0 ) = 0 {\displaystyle \;\Psi _{n}(0)=0\;} impliquant φ n ≡ 0 ( mod π ) {\displaystyle \;\varphi _{n}\equiv 0\!\!

de l'autre armature qu'on notera b {\displaystyle b} (en haut) se dirige vers la borne positive de la pile. Si une charge négative quitte l'armature b {\displaystyle b} alors il apparait sur cette armature une charge positive . À chaque instant q a = −

Diagramme de la fonction d'onde de l'état de niveau d'énergie n = 1 d'un oscillateur harmonique 1D quantique en fonction du paramètre de position Diagramme de la fonction d'onde de l'état de niveau d'énergie n = 2 d'un oscillateur harmonique 1D quantique en fonction du paramètre

en mécanique quantique, 1 ère introduction des opérateurs linéaires « énergie » et « quantité de mouvement » d'une particule quantique 1.1 Grandeurs conjuguées en mécanique quantique 1.2 En complément : Induction des opérateurs linéaires « énergie » et « quantité

équation différentielle d'un oscillateur harmonique 7 Caractéristiques du mouvement 8 Énergie cinétique , conséquence de l'existence d'un mouvement 9 Énergie potentielle élastique, conséquence de l'action d'un ressort 10 Définition de l'énergie mécanique et sa conservation

photoélectrique pour le visible ou l'IR) ; ...... cette théorie permet aussi de déterminer l'énergie cinétique d'extraction de l'électron comme étant l'excédent d'énergie par rapport au travail d'extraction soit K extraction = h ν − W extraction = h (